O PS está muito próximo da "extrema
esquerda"
"O que é penoso é perceber quão rapidamente se destrói aquilo que
foi
tão difícil construir e exigiu tantos sacrifícios dos portugueses"
quarta-feira, 31 de agosto de 2016
terça-feira, 30 de agosto de 2016
Restauro de fotografia antiga
António Guterres continua a marcar pontos
Nuno Ribeiro (PÚBLICO, 30.Ago.2016)
Antigo
primeiro-ministro de Portugal teve 11 votos favoráveis, mais quatro que os
segundos classificados.
segunda-feira, 29 de agosto de 2016
Como ir da Univ. de Verão do PSD para o Parlamento
Miguel
Pais (PÚBLICO,
29.Ago.2016)
A partir de hoje, uma centena de jovens
participa na Universidade de Verão do PSD.
domingo, 28 de agosto de 2016
Fujam, vem aí o Atomium !
O meu neto João Guilherme estava em Bruxelas de visita
aos primos Hugo e Inês... quando o Atomium atacou :))
Ainda há pessoas com memória...
Expresso, 27.Ago.2016
[...] o antigo
presidente da Juventude Popular e actual deputado do CDS Michael Seufert
criticou a presença da ex-ministra de Sócrates Maria de Lurdes Rodrigues na
Escola de Quadros do CDS, argumentando que "heranças" como a Parque
Escolar não constituem um legado respeitável.
"Acho um bocado surreal. É muito positivo
convidar-se opositores políticos, é importante haver essa tradição",disse
à Lusa Michael Seufert, embora com uma ressalva: "Os partidos não são claques, mas acho que no caso de Maria de Lurdes Rodrigues há uma série de questões que não a
fazem uma ex-ministra com a qual se tenha afinidade ou um trabalho que
apresentaria como respeitável". [...]
sábado, 27 de agosto de 2016
Maria de Lurdes (La Palice) Rodrigues dixit
O-desígnio-nacional-devia-ser...
Diário de Notícias, 27.Ago.2016
"Na minha opinião o desígnio nacional devia continuar a ser o de
construir um país mais livre e democrático, menos desigual, promotor do
bem-estar e de oportunidades para todos, o de construir um país atractivo para
os mais jovens, para os que estão e para os que virão".
sexta-feira, 26 de agosto de 2016
Cada passo, cada trambolhão
Falando com ironia na Universidade de Verão do PSD (Açores)
Passos-Coelho-acusa-Mário-Centeno-de-não-explicar-como-será-feita-a-reestruturação-da-Caixa-Geral-de-Depósitos
Passos-Coelho-acusa-Mário-Centeno-de-não-explicar-como-será-feita-a-reestruturação-da-Caixa-Geral-de-Depósitos
Cumpriu as orientações habilidosas que a liderança
do Governo indica. Nunca caiam na asneira de aparecer à frente de uma televisão
com o cenho franzido ou a dar más notícias. Cara alegre, confiante, tudo se
resolve. Amanhã se vê. Há um problema? Vamos resolver. E se não se resolver?
Nós somos optimistas.
Talvez ainda haja futuro...
Francisca Dias
Real (PÚBLICO, 26.Ago.2016)
Proibição do burkini
divide Governo francês
ONU e Amn. Internacional sublinham que é preciso respeitar a dignidade das pessoas.
ONU e Amn. Internacional sublinham que é preciso respeitar a dignidade das pessoas.
Perante a
profunda divisão que a polémica do burkin criou no Governo francês, o Conselho
de Estado optou por adiar o seu veredicto sobre o assunto.
O Conselho reuniu
a pedido da Liga dos Direitos Humanos francesa, que considera ilegal a
proibições do burkini, imposta por alguns presidentes de câmara de zonas
costeiras, sobretudo na Côte d'Azur.
quinta-feira, 25 de agosto de 2016
Digam-nos: porquê proibir o burquini?
João Miguel
Tavares (PÚBLICO, 25.Ago.2016)
[...] o burkini
não é uma burka para usar na praia. O burkini é uma peça de
roupa com um nome infeliz. O rosto das mulheres está bem visível. Tem enormes
parecenças com um fato de mergulho. Ou com a roupa que as nossas avós usavam na
praia há não mais que trinta anos. A sua proibição é não só ridícula como
contraproducente. […]
quarta-feira, 24 de agosto de 2016
A poluição do Tejo não é radioactiva, é outra!
Carla Tomás (Expresso, 23.Ago.2016)
Projeto desenvolvido por investigadores e empresários de CASTELO BRANCO
quer pôr a funcionar até Outubro uma plataforma independente de medição dos
níveis de radiação [com um detector Geiger-Müller, num projecto de €2500!] vindos da Central Nuclear espanhola de Almaraz.
terça-feira, 23 de agosto de 2016
segunda-feira, 22 de agosto de 2016
sexta-feira, 19 de agosto de 2016
“Neutron self-shielding”… o que é isso?
Um Amigo fez-me uma pergunta há algum tempo: Afinal, que significa “neutron
self-shielding”? Como por vezes falas disso e da “curva
universal” descoberta no Laboratório de Sacavém, eu gostava de
saber mais sobre o assunto. Mas tens de dar a explicação “devagarinho e a cores"... que a minha formação não é em Ciência.
Clicar nas figuras para as ampliar
01. Todos os objectos
dotados de massa – sejam sólidos como uma rocha, líquidos como a água ou
gasosos como o ar – são constituídos por átomos.
Os átomos, por sua vez, são constituídos por um núcleo central e electrões
periféricos. O núcleo é formado por
dois tipos de partículas: protões (carga
eléctrica positiva) e neutrões (carga
eléctrica nula); a protões e neutrões dá-se o nome de nucleões, por fazerem parte do núcleo. O núcleo atómico é
electricamente positivo, devido à presença dos protões.
Nota - Sabe-se que cargas eléctricas do mesmo sinal se repelem e cargas de sinal contrário se atraem. A coesão do núcleo deve-se à existência de forças nucleares intensas entre os nucleões, mais intensas do que as forças de repulsão entre protões.
02. Como o neutrão é electricamente neutro, “entra” facilmente no núcleo atómico (não é repelido) e pode alterar a sua constituição. A este tipo de alteração dá-se o nome de reacção nuclear (aliás, a palavra nuclear refere-se, obviamente, a núcleo). P. ex., um neutrão que “entre” num núcleo de alumínio-27 (13 protões + 14 neutrões) transforma-o em alumínio-28 (13 protões + 15 neutrões), que é uma espécie atómica radioactiva (ou nuclido radioactivo). Simbolicamente:
04. Repare-se que a
reacção de cisão nuclear é iniciada por um neutrão
e tem a particularidade de dar lugar à produção de neutrões. Este facto especial – e raro, porque não é comum a mesma
partícula ser agente da reacção e, simultaneamente, produto da reacção – levou
de imediato a imaginar a possibilidade de se estabelecer uma reacção de cisão nuclear em cadeia.
Este desiderato foi alcançado na prática
em 1942, ano em que funcionou pela primeira vez um reactor nuclear (Enrico Fermi, EUA, Chicago Pile). Tinha sido
construída a primeira máquina de produzir neutrões. 20 anos depois (1962)
começou a funcionar o Reactor Português de Investigação no Laboratório Nuclear
de Sacavém.
05. Um reactor
nuclear é, pois, uma máquina onde ocorre, de forma controlada, uma reacção de
cisão nuclear em cadeia auto-sustentada. Os produtos desta reacção em cadeia
são: neutrões e energia, que são aproveitados com finalidades específicas. A energia é aproveitada em centrais nucleares para produizr electricidade,
e os neutrões são utilizados com
finalidades diversas em reactores nucleares como o Reactor Português de
Investigação (o núcleo do RPI, zona "nobre" do reactor onde são produzidos neutrões, funciona debaixo de água a cerca
de 9 metros de profundidade).
06. A irradiação de amostras no reactor pode ter diversas finalidades: (a) metrologia de radiações, em particular medição do fluxo de neutrões nas posições de irradiação (o conhecimento do fluxo de neutrões é importante para os investigadores poderem planear as experiências que pretendem realizar), (b) determinação de diversos parâmetros nucleares (secções eficazes, integrais de ressonância, etc.); (c) análise por activação com neutrões de vários tipos de amostras; (d) produção de isótopos radioactivos para aplicações médicas, (e) produção de fontes radioactivas para aplicações industriais, etc.
08. Consideremos a metrologia de neutrões num reactor nuclear. Imaginemos que se pretende determinar o fluxo de neutrões num ponto onde se vai colocar uma amostra a irradiar.
[Nota - O fluxo de neutrões é um parâmetro importante em Física de Reactores Nucleares. Define-se como sendo o número de neutrões que atravessam por segundo uma esfera com 1 cm2 de secção. Dimensões: cm–2s–1].
Em concreto, neste exemplo, a amostra pode ser uma pequena folha de ouro (área da ordem de 1 cm2 ou menos) com uma espessura da ordem de algumas centésimas de milímetro. Apesar das dimensões diminutas da amostra, o campo de neutrões pode sofrer uma perturbação significativa, que se reflecte obviamente na determinação do fluxo de neutrões.
No esquema figurado acima (em que o tamanho da amostra está obviamente exagerado), o perfil do fluxo de neutrões (ao longo da espessura da folha) põe em evidência o efeito de autoprotecção neutrónica: o fluxo é menor no interior da folha porque são as camadas mais externas que absorvem preferencialmente os neutrões, em detrimento dos neutrões que atingem as camadas mais internas (as camadas mais externas como que “protegem” as camadas mais internas, daí a designação de autoprotecção).
11. A perturbação do campo neutrónico depende ainda da energia dos neutrões que se considere, nomeadamente: (A) neutrões de baixa energia (neutrões térmicos, por estarem em equilíbrio térmico com o meio onde se difundem, a água no caso do RPI) e (B) neutrões de energia intermédia (designados por neutrões epitérmicos ou neutrões de ressonância, por corresponderem à gama de valores da energia em que a probabilidade de ocorrência de reacções nucleares (secção eficaz, em linguagem da Física de Neutrões) apresenta picos de ressonância (valores notoriamente mais elevados da secção eficaz para certos valores da energia dos neutrões).
12. Para corrigir a perturbação do campo de neutrões, e assim interpretar adequadamente os resultados da irradiação da amostra, são então necessários dois parâmetros:
(a) factor de autoprotecção referente a neutrões térmicos (Gth) e
(b) factor de autoprotecção referente a neutrões de ressonância (Gres).
A determinação destes factores não é uma tarefa fácil, em especial no que se refere ao factor Gres. Ao longo de meio século, este parâmetro foi sendo obtido (por via experimental ou através do cálculo) sempre caso a caso, consoante a natureza, a geometria e as dimensões da amostra, porque não existia nenhuma metodologia geral que permitisse determiná-lo de outra maneira.
17. Investigadores canadianos explicitaram como segue a sua apreciação global em relação ao nosso trabalho [C. Chilian, R. Chambon, G. Kennedy: Neutron self-shielding with k0–NAA irradiations. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A 622 (2) (2010) 429-432]:
Fiquei de pensar no assunto. Assim fiz, e hoje vou satisfazer a sua curiosidade, começando mesmo pelo princípio. Reconheço que é uma explicação extensa, mas tenho uma boa desculpa: como diria alguém, não tive tempo para ser breve...
Clicar nas figuras para as ampliar
01. Todos os objectos
dotados de massa – sejam sólidos como uma rocha, líquidos como a água ou
gasosos como o ar – são constituídos por átomos.
Os átomos, por sua vez, são constituídos por um núcleo central e electrões
periféricos. O núcleo é formado por
dois tipos de partículas: protões (carga
eléctrica positiva) e neutrões (carga
eléctrica nula); a protões e neutrões dá-se o nome de nucleões, por fazerem parte do núcleo. O núcleo atómico é
electricamente positivo, devido à presença dos protões. Nota - Sabe-se que cargas eléctricas do mesmo sinal se repelem e cargas de sinal contrário se atraem. A coesão do núcleo deve-se à existência de forças nucleares intensas entre os nucleões, mais intensas do que as forças de repulsão entre protões.
02. Como o neutrão é electricamente neutro, “entra” facilmente no núcleo atómico (não é repelido) e pode alterar a sua constituição. A este tipo de alteração dá-se o nome de reacção nuclear (aliás, a palavra nuclear refere-se, obviamente, a núcleo). P. ex., um neutrão que “entre” num núcleo de alumínio-27 (13 protões + 14 neutrões) transforma-o em alumínio-28 (13 protões + 15 neutrões), que é uma espécie atómica radioactiva (ou nuclido radioactivo). Simbolicamente:
n + Al-27 ==> Al-28.
03. Uma reacção
nuclear importante induzida por neutrões é a cisão nuclear. Um neutrão que “entre”, p. ex., num núcleo de urânio-235 (92 protões + 143 neutrões)
pode levar a que o núcleo de urânio-236 formado (altamente instável) se “parta”
(quase) ao meio. Uma das transformações possíveis pode conduzir à formação de
(a) um núcleo de bário-141 (56 protões + 85 neutrões), (b) um núcleo de krípton-92 (36 protões + 56 neutrões) e (c) 3 neutrões. Simbolicamente:
(a) um núcleo de bário-141 (56 protões + 85 neutrões), (b) um núcleo de krípton-92 (36 protões + 56 neutrões) e (c) 3 neutrões. Simbolicamente:
n + U-235 ==> Ba-141 +
Kr-92 + 3 n
06. A irradiação de amostras no reactor pode ter diversas finalidades: (a) metrologia de radiações, em particular medição do fluxo de neutrões nas posições de irradiação (o conhecimento do fluxo de neutrões é importante para os investigadores poderem planear as experiências que pretendem realizar), (b) determinação de diversos parâmetros nucleares (secções eficazes, integrais de ressonância, etc.); (c) análise por activação com neutrões de vários tipos de amostras; (d) produção de isótopos radioactivos para aplicações médicas, (e) produção de fontes radioactivas para aplicações industriais, etc.
07. O aproveitamento
de neutrões em reactores de investigação envolve geralmente a colocação de pequenas amostras na zona de
experimentação, onde são irradiadas
(vulgo “bombardeadas”) com neutrões “que andam por ali”, em movimento
aleatório, ziguezagueante, devido a colisões de dispersão com núcleos de átomos
presentes no meio – o hidrogénio da água, no caso do RPI.
Em resultado da absorção de neutrões, as amostras tornam-se radioactivas, e é a partir da medição da radioactividade induzida nas amostras que se podem tirar conclusões sobre a investigação em causa.
Em resultado da absorção de neutrões, as amostras tornam-se radioactivas, e é a partir da medição da radioactividade induzida nas amostras que se podem tirar conclusões sobre a investigação em causa.
Importa então reter este aspecto: as
amostras são colocadas na vizinhança do núcleo do reactor, pelo que a amostra
fica imersa num campo de neutrões. É aqui que surge o efeito de neutron
self-shielding (autoprotecção neutrónica, em português).
08. Consideremos a metrologia de neutrões num reactor nuclear. Imaginemos que se pretende determinar o fluxo de neutrões num ponto onde se vai colocar uma amostra a irradiar.
[Nota - O fluxo de neutrões é um parâmetro importante em Física de Reactores Nucleares. Define-se como sendo o número de neutrões que atravessam por segundo uma esfera com 1 cm2 de secção. Dimensões: cm–2s–1].
Em concreto, neste exemplo, a amostra pode ser uma pequena folha de ouro (área da ordem de 1 cm2 ou menos) com uma espessura da ordem de algumas centésimas de milímetro. Apesar das dimensões diminutas da amostra, o campo de neutrões pode sofrer uma perturbação significativa, que se reflecte obviamente na determinação do fluxo de neutrões.
09. Em resultado da
irradiação com neutrões, durante um certo intervalo de tempo, a amostra de ouro fica
radioactiva, como já dissemos. É claro que é imprescindível que a medição da radioactividade
induzida na amostra nos conduza ao valor correcto do fluxo de neutrões reinante
no ponto de interesse antes de lá ter sido colocada a amostra (diz-se que se trata do fluxo de
neutrões não-perturbado). Ou seja, temos de estar seguros de que a amostra ou não perturba
o campo de neutrões (por a amostra ser muitíssimo fina ou muito diluída numa liga
metálica) ou então temos de estar seguros de que somos capazes de corrigir adequadamente a perturbação originada
pela amostra.
No esquema figurado acima (em que o tamanho da amostra está obviamente exagerado), o perfil do fluxo de neutrões (ao longo da espessura da folha) põe em evidência o efeito de autoprotecção neutrónica: o fluxo é menor no interior da folha porque são as camadas mais externas que absorvem preferencialmente os neutrões, em detrimento dos neutrões que atingem as camadas mais internas (as camadas mais externas como que “protegem” as camadas mais internas, daí a designação de autoprotecção).
10. A perturbação do campo de neutrões depende
de vários factores: (a) depende da natureza da amostra (ouro, cobalto, índio,
manganés, etc.); (b) depende da geometria da amostra (folha, fio, cilindro,
esfera); (c) depende das dimensões típicas da amostra (espessura
no caso de folhas, raio no caso de fios e de esferas, raio e altura no caso de
cilindros).
Nota: Na figura abaixo estão representadas quatro situações correspondentes a perturbações do campo de neutrões (num dado dispositivo de irradiação) originadas pela variação de factores como os que se indicam acima. Se não fosse possível corrigir adequadamente a perturbação do campo de neutrões, a cada um dos quatro perfis do fluxo corresponderia um valor diferente do fluxo de neutrões... e não o valor do fluxo de neutrões não-perturbado na posição de irradiação considerada, que é o valor característico dessa posição.
Nota: Na figura abaixo estão representadas quatro situações correspondentes a perturbações do campo de neutrões (num dado dispositivo de irradiação) originadas pela variação de factores como os que se indicam acima. Se não fosse possível corrigir adequadamente a perturbação do campo de neutrões, a cada um dos quatro perfis do fluxo corresponderia um valor diferente do fluxo de neutrões... e não o valor do fluxo de neutrões não-perturbado na posição de irradiação considerada, que é o valor característico dessa posição.
11. A perturbação do campo neutrónico depende ainda da energia dos neutrões que se considere, nomeadamente: (A) neutrões de baixa energia (neutrões térmicos, por estarem em equilíbrio térmico com o meio onde se difundem, a água no caso do RPI) e (B) neutrões de energia intermédia (designados por neutrões epitérmicos ou neutrões de ressonância, por corresponderem à gama de valores da energia em que a probabilidade de ocorrência de reacções nucleares (secção eficaz, em linguagem da Física de Neutrões) apresenta picos de ressonância (valores notoriamente mais elevados da secção eficaz para certos valores da energia dos neutrões).
12. Para corrigir a perturbação do campo de neutrões, e assim interpretar adequadamente os resultados da irradiação da amostra, são então necessários dois parâmetros:
(a) factor de autoprotecção referente a neutrões térmicos (Gth) e
(b) factor de autoprotecção referente a neutrões de ressonância (Gres).
A determinação destes factores não é uma tarefa fácil, em especial no que se refere ao factor Gres. Ao longo de meio século, este parâmetro foi sendo obtido (por via experimental ou através do cálculo) sempre caso a caso, consoante a natureza, a geometria e as dimensões da amostra, porque não existia nenhuma metodologia geral que permitisse determiná-lo de outra maneira.
13. Foi neste
contexto que um grupo de três investigadores (Isabel Ferro Gonçalves, José
Salgado e eu próprio) do Laboratório Nuclear de Sacavém – hoje
Campus Tecnológico e Nuclear, integrado no Universidade de Lisboa/IST – encetou
em 2000 um trabalho de simulação computacional
visando o cálculo do factor Gres, recorrendo ao método de Monte Carlo. A ideia inicial consistia basicamente em
verificar se era possível, por esta via, dar resposta a solicitações de
utilizadores do RPI no sentido de avaliar a viabilidade de produção de certos
radionuclidos no reactor.
14. Na fase de planeamento do trabalho, foram
antecipadas algumas questões que era necessário esclarecer antes de
prosseguir: (a) Como caracterizar a fonte de neutrões e a amostra para simular
a sua irradiação num campo isotrópico de neutrões epitérmicos? (b) Que relação
deve existir entre o comprimento e o raio do cilindro por forma a simular um
fio infinito? (c) Que relação deve existir entre o raio de um alvo circular e a
sua espessura por forma a simular uma folha infinita? (d) Dado que Gres é calculado através da
razão entre a taxa de reacção por átomo na amostra
real e a taxa de reacção por átomo numa amostra de referência ― amostra similar à real mas não-perturbadora
do campo de neutrões (Gres=1)
―, que diluição do nuclido na amostra de referência deve ser adoptada no
cálculo? Para todas estas perguntas foram sendo encontradas respostas.
15. O objectivo
inicial do trabalho, como se disse acima, consistia simplesmente no estabelecimento
de uma metodologia de cálculo de Gres.
Com base na técnica de Monte Carlo, procedeu-se então ao cálculo de Gres para folhas e fios de
ouro (Au-197), cobalto (Co-59) e manganésio (Mn-55). Estas escolhas foram
ditadas por duas ordens de razões: (a) o ouro, o cobalto e o manganésio são
elementos constituídos por um só isótopo natural e (b) existiam na literatura
valores experimentais susceptíveis de validar
os resultados do cálculo. Os valores
obtidos foram prometedores, tendo sido aceites para publicação numa revista da especialidade: Monte Carlo calculation of resonance
self-shielding factors for epithermal neutron spectra. Radiation Physics and Chemistry
61 (2001) 461.
16. A partir daqui, o
estudo foi sendo ampliado e aprofundado. Resumindo:
(1) Primeiro, procedeu-se ao cálculo sistemático de Gres (neutrões epitérmicos ou neutrões de ressonância) para folhas, fios, esferas e cilindros de vários materiais e diversas dimensões para cada geometria.
(2) Numa segunda fase, a metodologia de cálculo foi estendida à determinação de Gth (neutrões térmicos) para novos materiais, as mesmas geometrias e várias dimensões para cada geometria.
(3) Finalmente, encontrámos a "chave" decisiva do trabalho: descobrimos que havia duas variáveis adimensionais z (cf. AQUI e AQUI) que faziam convergir em curvas únicas (curvas universais) as dezenas de resultados obtidos para Gres e para Gth!
(1) Primeiro, procedeu-se ao cálculo sistemático de Gres (neutrões epitérmicos ou neutrões de ressonância) para folhas, fios, esferas e cilindros de vários materiais e diversas dimensões para cada geometria.
(2) Numa segunda fase, a metodologia de cálculo foi estendida à determinação de Gth (neutrões térmicos) para novos materiais, as mesmas geometrias e várias dimensões para cada geometria.
(3) Finalmente, encontrámos a "chave" decisiva do trabalho: descobrimos que havia duas variáveis adimensionais z (cf. AQUI e AQUI) que faziam convergir em curvas únicas (curvas universais) as dezenas de resultados obtidos para Gres e para Gth!
Os artigos produzidos sobre esta matéria foram publicados entre 2001 e 2004 e estão disponíveis AQUI. Este site tem sido consultado
por centenas de leitores de dezenas
de países. Nos últimos 3 anos (2013 a 2015) a estatística do site revela que houve 2263 views (30% dos E.U.América) realizadas por 1312 visitors de cerca de 50 países por ano.
17. Investigadores canadianos explicitaram como segue a sua apreciação global em relação ao nosso trabalho [C. Chilian, R. Chambon, G. Kennedy: Neutron self-shielding with k0–NAA irradiations. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A 622 (2) (2010) 429-432]:
(…) Historically,
the calculation of Gth and Gres was
extremely difficult, and it was recommended to dilute the samples to avoid
self-shielding. Fortunately, [Portuguese] reactor
physicists recently showed that the amount of epithermal as well as thermal
self-shielding could be expressed by the same analytical function, a sigmoid,
for all nuclides. (…).
18. Esta é a história de um trabalho que tinha inicialmente um objectivo modesto, de alcance
limitado, mas que, mercê de circunstâncias favoráveis, se transformou num caso de sucesso e de prestígio para o Laboratório Nuclear de Sacavém. De facto, os nossos resultados têm tido uma ampla aceitação a nível
internacional, como pode ser constatado AQUI (onde figuram algumas teses de doutoramento e de mestrado, em parte defendidas nos Estados Unidos da América).
Subscrever:
Mensagens (Atom)